Из теоремы Гаусса-Остроградского (9) для поля в диэлектрике, на границе раздела двух диэлектриков, (см. рис. 3), имеем

откуда E= E . = , откуда Е = Е .

Таким образом, на границе раздела двух диэлектриков касательные составляющие напряженности электрического поля изменяются непрерывно, а нормальные составляющие - скачкообразно.

Заключение: С учетом того, что напряженность поля в диэлектрике E = Е / , т. е. в раз меньше, чем в вакууме, ряд формул, описывающих взаимодействие зарядов в диэлектрике, будут иметь другой вид:

a) закон Кулона F = , (11)

b) напряженность поля точечного заряда q, окруженного диэлектриком E=, (12)

c) потенциал поля точечного заряда q, окруженного диэлектриком =, (13)

d) напряженность поля заряженной плоскости, окруженной диэлектриком E = , (14)

e) напряженность поля между двумя разноименно заряженными пластинами Е=, (15)

f) для заряженного цилиндра , окруженного диэлектриком Е = , при r (16)

g) для заряженного шара, окруженного диэлектриком E = , при r (17)

и т.д., всюду вместо пишется .