Согласно представлениям классической электродинамики, электромагнитные волны возбуждаются электрическими зарядами, движущимися с ускорением, в частности, электрической цепью (проводом), ток в которой изменяется.

Простейшей излучательной системой является электрический диполь, момент которого (см. параграф 1.5 в конспекте лекций, ч.II) изменяется с течением времени по гармоническому закону p=p₀cosw t, (21)

где р₀=ql₀ - амплитудное значение момента диполя.

в различных направлениях. Интенсивность излучения в волновой зоне (т.е. при r>>l₀ и r>>l )

I~ sin²q /r². (23)

На рис. 3 приведена зависимость I(q ) при фиксированном расстоянии от диполя r. Эту зависимость называют диаграммой направленности излучения диполя. Из нее следует, что диполь всего сильнее излучает в направлениях q =p / 2 и 3p / 2, а вдоль оси диполя (q = 0, p ) диполь не излучает совсем.

Рассмотренные выше результаты были использованы в приближенной классической теории излучения атомов, согласно которой это излучение обусловлено колебаниями электронов около их положения равновесия в атомах. В этом случае в формулах (21), (22) p₀=еl₀ .

Итак, движущийся ускоренно электрон в атоме обладает механической энергией W=mv²/2=mw ²l₀²/2, которую он излучает. В связи с этим колебания электрона являются затухающими. Амплитуда колебаний электрона l₀ c течением времени уменьшается по закону l₀=l₀₀ exp(-b t), где b - коэффициент затухания, обусловленного излучением энергии.

Промежуток времени t , за который амплитуда колебаний электрона l₀ уменьшается в е раз (е = 2,72) называют иногда средним временем жизни излучающего атома. Можно показать, что t ~ l ² и, например, для l =5Ч 10^-7 м, соответствующей зеленому свету t = 2,25Ч 10^-8 с. (24)